因?yàn)閷?shí)際的殼體在連接處必須是連續(xù)結(jié)構(gòu)，毗鄰殼體在結(jié)合截面處不允許出現(xiàn)間隙，即其經(jīng)線的轉(zhuǎn)角以及徑向位移必須相等。哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH因此在連接部位附近就造成一種約束，迫使殼體發(fā)生局部的彎曲變形

    雖然這些附加應(yīng)力只限靠近連接邊緣的局部范圍內(nèi)，并隨著離開連接邊緣的距離增加而迅速衰減，但其數(shù)值有時(shí)相當(dāng)可觀。容器由于這種總體結(jié)構(gòu)的不連續(xù)而在連接邊緣的局部地區(qū)出現(xiàn)衰減很快的應(yīng)力升高現(xiàn)象哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH;稱為“不連續(xù)效應(yīng)”或“邊緣效應(yīng)”。由此而引起的局部應(yīng)力稱為“不連續(xù)應(yīng)力”或“邊緣應(yīng)力”。分析容器不連續(xù)應(yīng)力的方法，在工程上稱為“不連續(xù)分析”。

    不連續(xù)分析的基本方法

    容器的不連續(xù)應(yīng)力可以根據(jù)一般殼體理論計(jì)算哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH，但要復(fù)雜得多。對于簡單殼體形狀和受載的容器，工程上采用一種比較簡便的解法，即所謂“力法”。該法是把殼體的解分解為兩個(gè)部分，一是薄膜解或稱主要解，即殼體的無力矩理論的解，由此求得的薄膜應(yīng)力，又稱“一次應(yīng)力”;二是有矩解或稱次要解，哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH即在殼體不連續(xù)部位切開后的自由邊界上受到邊緣力和邊緣力矩作用時(shí)的有力矩理論的解，求得的應(yīng)力又稱“二次應(yīng)力”。